编辑“︁湍流”︁

在某种程度上，湍流的开始可以通过[[雷诺数]]来预测，雷诺数是流体内惯性力与[[黏度|黏性]]力的[[比|比值]]，流体由于不同的流体速度而受到相对内部运动，在所谓的[[邊界層|边界]]内在边界表面（例如管道内部）的情况下为[[邊界層|层]]。通过引入更高速度的流体流（例如来自空气中的火焰的热气体）可以产生类似的效果。这种相对运动会产生流体摩擦，这是产生湍流的一个因素。抵消这种影响的是流体的黏度，随着黏度的增加，它会逐渐抑制湍流，因为更多的动能被更黏稠的流体吸收。雷诺数量化了这两种力在给定流动条件下的相对重要性，并且是在特定情况下何时会发生湍流的指南。 <ref>{{Cite book|last=Falkovich|first=G.|date=2011|title=Fluid Mechanics|url=https://archive.org/details/fluidmechanicssh0000falk|publisher=Cambridge University Press}}{{ISBN missing}}</ref>

由于从二阶结构函数获得的实验值仅略微偏离{{Sfrac|2|3}}柯尔莫哥洛夫 理论预测的值， {{Mvar|p}}的值非常接近{{Sfrac|5|3}} （差异约为 2% <ref>{{Cite book|first=J.|last=Mathieu|first2=J.|last2=Scott|title=An Introduction to Turbulent Flow|url=https://archive.org/details/introductiontotu0000math|publisher=Cambridge University Press|date=2000}}{{ISBN missing}}</ref> ）。因此，“柯尔莫哥洛夫 -{{Sfrac|5|3}}光谱”一般在湍流中观察到。然而，对于高阶结构函数，与 柯尔莫哥洛夫 标度的差异是显着的，并且统计自相似性的分解是明显的。这种行为，以及{{Mvar|C_n}}常数缺乏普遍性，与湍流中的[[陣發混沌|阵发混沌]]现象有关，并且可能与在尺度{{Mvar|r}}上平均耗散率的非平凡缩放行为有关。 <ref>{{Cite journal |last=Meneveau |first=C. |last2=Sreenivasan |first2=K.R. |date=1991 |title=The multifractal nature of turbulent energy dissipation |url=https://archive.org/details/sim_journal-of-fluid-mechanics_1991-03_224/page/429 |journal=J. Fluid Mech. |volume=224 |page=429–484 |bibcode=1991JFM...224..429M |doi=10.1017/S0022112091001830 |s2cid=122027556}}</ref>这是该领域的一个重要研究领域，现代湍流理论的一个主要目标是了解惯性范围内的普遍性，以及如何从 Navier-Stokes 方程（即第一原理）推导出间歇性特性。