„Lissajous-Orbit“ – Versionsunterschied

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[[Bild:Lissajous orbit l2.jpg|thumb|Lissajousorbit um den Lagrangepunkt L2]]
[[Bild:Lissajous orbit l2.jpg|thumb|hochkant=1.7|Beispiel für eine Flugbahn von der Erde zu einem Lissajous-Orbit um den Lagrange-Punkt L2]]
In der [[Raumflugmechanik]] ist der '''Lissajous-[[Umlaufbahn|Orbit]]''', [{{IPA|li.sa.ʒu|pron}}], benannt nach [[Jules Antoine Lissajous]], eine quasi-[[Periode (Physik)|periodische]] [[Flugbahn]] um einen der instabilen [[Lagrange-Punkt]]e L1 bis L3 als Lösung des eingeschränkten [[Dreikörperproblem]]s.


Während [[Lyapunov-Exponent|Ljapunow-Orbits]] um einen Lagrange-Punkt in der [[Bahnebene]] der beiden Hauptkörper liegen, enthalten Lissajous-Orbits auch Komponenten senkrecht dazu. Die [[Frequenz]]<nowiki/>verhältnisse der Komponenten sind nahezu [[Rationale Zahl|rational]], sodass die Bahn eine [[Lissajous-Figur]] bildet. [[Halo-Orbit]]s beinhalten ebenfalls Komponenten senkrecht zur Bahnebene, aber das Frequenzverhältnis ist (nahezu) eins.<ref>{{cite web|title=Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design|url=http://www.gg.caltech.edu/~mwl/publications/papers/dynamicalThreeBody.pdf|work=International Conference on Differential Equations|publisher=World Scientific|accessdate=2012-08-26|format=PDF; 1,5&nbsp;MB}}</ref>
In der [[Raumflugmechanik]] ist der '''Lissajousorbit''', [{{IPA|li.sa.ʒu|pron}}], benannt nach [[Jules Antoine Lissajous]], eine quasi-periodische Flugbahn, die ein Objekt um einen [[Lagrangepunkt]] eines Dreikörpersystems ohne den Einsatz von Treibstoff folgen kann.

[[Lyapunov-Exponent|Lyapunov-Orbits]] um einen [[Librationspunkt]] sind gekrümmte Laufbahn die ''vollständig'' in der eben der beiden Hauptkörper. Im Gegensatz dazu enthalten Lissajousorbits Komponenten in dieser Ebene und senkrecht dazu und folgen einer [[Lissajousfigur]]. [[Halo-Orbit]]s beinhalten ebenfalls Komponenten senkrecht zur der Ebene, aber sie sind periodisch, wohingegen es Lissajousorbits nicht sind.<ref>{{cite web|title=Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design|url=http://www.gg.caltech.edu/~mwl/publications/papers/dynamicalThreeBody.pdf|work=International Conference on Differential Equations|publisher=World Scientific|accessdate=2012-08-26}}</ref>


== Literatur ==
== Literatur ==
* {{cite book |title=Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design |last=Koon |first=W. S. |coauthors=M. W. Lo, J. E. Marsden, and S. D. Ross |url=http://www.cds.caltech.edu/~marsden/books/Mission_Design.html |year=2006}}
* {{cite book |title=Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design |vauthors=W. S. Koon, M. W. Lo, [[Jerrold Marsden|J. E. Marsden]], S. D. Ross |last= |first= |coauthors= |url=http://www.cds.caltech.edu/~marsden/books/Mission_Design.html |year=2006 |language=en}}


== Einzelnachweise ==
== Einzelnachweise ==
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[[Kategorie:Raumfahrtphysik]]
[[Kategorie:Raumfahrtphysik]]

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Aktuelle Version vom 11. April 2024, 06:56 Uhr

Beispiel für eine Flugbahn von der Erde zu einem Lissajous-Orbit um den Lagrange-Punkt L2

In der Raumflugmechanik ist der Lissajous-Orbit, [li.sa.ʒu], benannt nach Jules Antoine Lissajous, eine quasi-periodische Flugbahn um einen der instabilen Lagrange-Punkte L1 bis L3 als Lösung des eingeschränkten Dreikörperproblems.

Während Ljapunow-Orbits um einen Lagrange-Punkt in der Bahnebene der beiden Hauptkörper liegen, enthalten Lissajous-Orbits auch Komponenten senkrecht dazu. Die Frequenzverhältnisse der Komponenten sind nahezu rational, sodass die Bahn eine Lissajous-Figur bildet. Halo-Orbits beinhalten ebenfalls Komponenten senkrecht zur Bahnebene, aber das Frequenzverhältnis ist (nahezu) eins.[1]

  • W. S. Koon, M. W. Lo, J. E. Marsden, S. D. Ross: Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design. 2006 (englisch, caltech.edu).

Einzelnachweise

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  1. Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design. (PDF; 1,5 MB) In: International Conference on Differential Equations. World Scientific, abgerufen am 26. August 2012.