„Lissajous-Orbit“ – Versionsunterschied
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In der [[Raumflugmechanik]] ist der '''Lissajous-[[Umlaufbahn|Orbit]]''', [{{IPA|li.sa.ʒu|pron}}], benannt nach [[Jules Antoine Lissajous]], eine quasi-[[Periode (Physik)|periodische]] [[Flugbahn]] um einen der instabilen [[Lagrange-Punkt]]e L<sub>1</sub> bis L<sub>3</sub> als nicht[[Stationärer Zustand|stationäre]] Lösung des eingeschränkten [[Dreikörperproblem]]s. |
In der [[Raumflugmechanik]] ist der '''Lissajous-[[Umlaufbahn|Orbit]]''', [{{IPA|li.sa.ʒu|pron}}], benannt nach [[Jules Antoine Lissajous]], eine quasi-[[Periode (Physik)|periodische]] [[Flugbahn]] um einen der instabilen [[Lagrange-Punkt]]e L<sub>1</sub> bis L<sub>3</sub> als nicht[[Stationärer Zustand|stationäre]] Lösung des eingeschränkten [[Dreikörperproblem]]s. |
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Version vom 25. März 2017, 00:45 Uhr
In der Raumflugmechanik ist der Lissajous-Orbit, [], benannt nach Jules Antoine Lissajous, eine quasi-periodische Flugbahn um einen der instabilen Lagrange-Punkte L1 bis L3 als nichtstationäre Lösung des eingeschränkten Dreikörperproblems.
Während Lyapunov-Orbits um einen Lagrange-Punkt in der Bahnebene der beiden Hauptkörper liegen, enthalten Lissajous-Orbits auch Komponenten senkrecht dazu. Die Frequenzverhältnisse der Komponenten sind nahezu rational, sodass die Bahn eine Lissajous-Figur bildet. Halo-Orbits beinhalten ebenfalls Komponenten senkrecht zur Bahnebene, aber das Frequenzverhältnis ist (nahezu) eins.[1]
Literatur
- W. S. Koon, M. W. Lo, J. E. Marsden, and S. D. Ross: Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design. 2006 (caltech.edu).
Einzelnachweise
- ↑ Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design. (PDF; 1,5 MB) In: International Conference on Differential Equations. World Scientific, abgerufen am 26. August 2012.