相位因子

在量子力學裏，相位因子是一個絕對值為 1 的複數因子。假若，兩個量子態 $|\psi _{1}\rangle \,\!$ 與 $|\psi _{2}\rangle \,\!$ 的機率相等：

$\langle \psi _{1}|\psi _{1}\rangle =\langle \psi _{2}|\psi _{2}\rangle \,\!$ ；

則這兩個量子態只差別於相位因子 $e^{i\theta }\,\!$ ，也就是說，$|\psi _{1}\rangle =|\psi _{2}\rangle e^{i\theta }\,\!$ ；

其中，$\theta \,\!$ 是某相位。

相位因子本身沒有什麼特別的物理意義。因為，量子態 $|\psi _{1}\rangle \,\!$ 與 $|\psi _{2}\rangle \,\!$ 的機率相等。可是，兩個互相作用的量子態的相位差別，會有很重要的物理效應。

雙縫實驗草圖，從光源 $a\,\!$ 散發出來的單色光，照射在一座有兩條狹縫 $b\,\!$ 與 $c\,\!$ 的不透明擋牆 $S2\,\!$ 。在擋牆的後面，設立了一個照相底片或某種偵測屏障 $F\,\!$ ，用來紀錄到達 $F\,\!$ 的任何位置 $d\,\!$ 的光波數據。最右邊黑白相間的條紋，顯示出光波在偵測屏障 $F\,\!$ 的干涉圖樣

如右圖，在雙縫實驗裏，假設只開啟狹縫 1 ，而狹縫 2 是關閉的。設定通過狹縫 1 後，抵達偵測屏帳的量子態為 $|\psi _{1}\rangle =\chi _{1}\,\!$ ，機率為 $\langle \psi _{1}|\psi _{1}\rangle =|\chi _{1}|^{2}\,\!$ 。類似地，假設只開啟狹縫 2 ，而狹縫 1 是關閉的。狹縫 2 的量子態為 $|\psi _{2}\rangle =\chi _{2}\,\!$ ，機率為 $\langle \psi _{2}|\psi _{2}\rangle =|\chi _{2}|^{2}\,\!$ 。但是，當兩個狹縫都開啟時，抵達偵測屏帳的機率並不是兩個機率的總和 $P_{particle}\,\!$ ：

$P_{particle}=|\chi _{1}|^{2}+|\chi _{2}|^{2}\,\!$ 。

當兩個狹縫都開啟時，抵達偵測屏帳的量子態為

$|\psi _{1}\rangle +|\psi _{2}\rangle =\chi _{1}+\chi _{2}\,\!$ 。

這機率幅的絕對值平方，就是抵達偵測屏帳的機率 $P_{wave}\,\!$ ：

$P_{wave}=|\,|\psi _{1}\rangle +|\psi _{2}\rangle |^{2}=|\chi _{1}|^{2}+|\chi _{2}|^{2}+\chi _{1}^{*}\chi _{2}+\chi _{1}\chi _{2}^{*}\,\!$ 。

假設狹縫的縫寬 超小於波長到我們不會察覺出 單狹縫繞射的程度。那麼，在線段 ${\overline {ad}}\,\!$ 以直角相交於偵測屏帳的那一點附近，$|\chi _{1}|\approx |\chi _{2}|\,\!$ 。對於這狀況，兩個機率幅只相差於相位因子 $e^{i\theta }\,\!$ ：

$\chi _{2}=\chi _{1}e^{i\theta }\,\!$ 。

所以，我們可以將機率 $P_{wave}\,\!$ 寫為

$P_{wave}=2|\chi _{1}|^{2}+2\chi _{1}^{*}\chi _{1}cos(\theta )=2|\chi _{1}|^{2}(1+cos(\theta ))\,\!$ 。

參閱

• 量子態
• 相量
• 歐拉公式
• 貝瑞相位(Berry phase)