Precesión de Larmor
La precesión de Larmor es la precesión de los momentos magnéticos de los electrones, núcleos atómicos y átomos bajo la acción de un campo magnético externo. Este campo magnético ejerce un momento de fuerza sobre el momento magnético igual a
,
donde es el momento de fuerza, es el momento dipolar magnético y es el campo magnético externo.[1] El símbolo representa el producto vectorial. Este momento de fuerza genera que gire en torno a . El fenómeno recibe su nombre en honor a Joseph Larmor.[2]
Frecuencia de Larmor
[editar]El momento magnético de una partícula cargada es proporcional al momento angular de esta, es decir
,
donde es el vector momento angular, y es la relación giromagnética. Esto también es válido para partículas sin carga pero con un momento magnético dado por el espín. Entonces, análogamente a la precesión del trompo, la ecuación de movimiento puede escribirse como
.
Esto significa que la variación del momento angular es perpendicular a y , y por lo tanto no modifica la magnitud de este último sino que provoca su rotación en torno al eje definido por el campo magnético . El tiempo requerido para que el momento angular complete una vuelta entera será , donde es el diámetro de la trayectoria circular que describe el momento angular y corresponde a la componente perpendicular de . Tomando que la velocidad a la que se mueve es , resulta
,
lo que resulta en una frecuencia de precesión igual a
.
Esta frecuencia se conoce como frecuencia de Larmor. Curiosamente, esta frecuencia es independiente del ángulo entre y . Esta es una diferencia fundamental con la precesión del trompo.
Referencias
[editar]- ↑ Stancil, Daniel (2009). «1.2». Spin Waves (en inglés). Springer. p. 5.
- ↑ Tubridy, N. (2000). «Neuroradiological history: Sir Joseph Larmor and the basis of MRI physics.». Neuroradiology. Consultado el 2018.